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By Cocquerelle Jl
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Magnetic Reconnection: MHD Theory and Applications
Magnetic reconnection is on the center of many dynamic phenomena within the universe, similar to sunlight flares, geomagnetic substorms and tokamak disruptions. Written through global leaders at the topic, this quantity presents a finished evaluate of this basic method. insurance supplies either a pedagogical account of the elemental conception and a wide-ranging overview of the actual phenomena created by means of reconnection--from laboratory machines, the Earth's magnetosphere, and the Sun's surroundings to flare stars and astrophysical accretion disks.
Electromagnetic Compatibility Pocket Guide: Key EMC Facts, Equations, and Data
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L09)AsNm ; Du fait de V . 8) Ce vecteur potentiel n’est pas complètement défini par cette relation, il le sera ultérieurement par l’expression de sa divergence. 10) E+-=-V(V) at V(v) étant le gradient de V. Ce potentiel scalaire électrique est alors défini à une constante près. 13) Sachant que v . 15) =O I1 s’en suit que (12) et (14) deviennent a’A V2A-p&-=-pJ : (II. 17) E Ce sont les deux équations d’onde. Les solutions particulières de ces équations sont - r J(t--) A(M t )= 1 fj j j “ dr v (II.
Cette nouvelle représentation souligne à nouveau de manière flagrante l’incidence de la proximité du conducteur. I1 convient de rappeler que A est lié au champ par la relation : PO Remarque sur l’influence éventuelle de la fréquence Avec les équations simplifiées de la boucle élémentaire sous l’hypothèse du champ proche, nous avons montré aisément l’indépendance de l’amplitude du champ de la fréquence. En ce qui concerne la boucle rectangulaire, la mise en évidence du phénomène est moins directe, c’est pourquoi nous présentons des tracés comparés (figure II.
15) =O I1 s’en suit que (12) et (14) deviennent a’A V2A-p&-=-pJ : (II. 17) E Ce sont les deux équations d’onde. Les solutions particulières de ces équations sont - r J(t--) A(M t )= 1 fj j j “ dr v (II. 19) M : point d’observation R : distance entre le point d’observation M et l’élément dv Ces solutions vérifient les conditions aux limites suivantes : iimA = O et iimv = û r+ai ! +- A ( M , ~ et ) v ( M , ~ )sont des potentiels retardés. C’est-à-dire que leurs valeurs à l’instant (t) dépendent du courant ou de la charge à l’instant (t-du) correspondant au retard dû à la propagation à la vitesse u des effets électromagnétiques.